КИНЕТИЧЕСКИЙ МОМЕНТ СИСТЕМЫ

Рассмотрим систему материальной точки и выберем точку М_k массой m_{к ,}скорость которой V_k , на нее действуют внешние и внутренние силы и . Тогда для системы и точек:

_{; = К=1…….n}

↓ ↓

_{кин.мом.сист.} -главный момент внешних сил

_{-главный момент внутренних сил равен 0}

Тогда:(7). Тогда формула (4) выражает теорему о изменении кинетического момента системы в дифференциальной форме: векторная производная от момента количества движения системы по времени относительно центра 0 равна главному моменту внешних сил относительно такого же центра.

(4) в координатной форме:

Следствие: закон сохранения кинетического момента системы : если (главный момент внешних сил относительно неподвижного центра = О), то и кинетический момент системы есть величина постоянная.

т.е. (5)

Кинетический момент твердого тела при вращении вокруг неподвижной оси

Вычислим для точки массой m:

Для всего тела:

Здесь -момент инерции тела.

Следовательно

кинетический момент твердого тела относительно оси равен произведению моменту инерции тела на угловую скорость.

Для демонстрации закона сохранения кинетического момента системы представлена платформа Жуковского: ℓ→R

Дано:

Найти: при переходе точки на край диска

I. т.е.

=

↓ ↓

Т. к.. , то: ,

II. Если не равен 0:

Если пусть интегрируя:

Здесь:

2) (2) В момент t сек точка массой переходит в положение В, имея при этом относительную скорость , тогда

↓ ↓

3) (3), где т. к. получаем , приравнивая равенства (2) и (3)